Методика расчета и анализа транскритического цикла СО₂ с параллельным сжатием и эжектором

Полный текст

ОСНОВНОЙ ТЕКСТ СТАТЬИ

Приведем описание работы холодильной установки, работающей по транскритическому циклу СО₂ с параллельным сжатием и эжектором, с двумя температурными уровнями. На рис. 1 приведена принципиальная схема холодильной установки. На рис. 2 представлен транскритический цикл с параллельным сжатием и эжектором в диаграмме энтальпия–давление.

Рис. 1. Принципиальная схема транскритической холодильной системы СО₂ с параллельным сжатием и эжектором: КМ1 — компрессор первой ступени сжатия, КМ2 — компрессор второй ступени сжатия, ОГ — охладитель газа, ПС — промежуточный сосуд, И_ст — испаритель среднетемпературных потребителей, И_нт — испаритель низкотемпературных потребителей, РВ1, РВ2 — регулирующие вентили, Эж – эжектор.

Fig. 1. Schematic diagram of transcritical refrigerating CO₂ system with parallel compression and ejector: KM1 — the compressor of the first stage of compression, KM2 — the compressor of the second stage of compression, OG — the cooler of gas, PS — an intermediate vessel, East — the evaporator of medium temperature consumers, I_nt — the evaporator of low-temperature consumers, PB1, PB2, — the regulating valvesб Ej — ejector.

Рис. 2. Транскритический цикл СО₂ с параллельным сжатием и эжектором.

Fig. 2. Transcritical cycle CO₂ with parallel compression and ejector.

Потери при дросселировании занимают значительную часть в общей доле потерь в процессах холодильного цикла. Поскольку дросселирование — это процесс расширения рабочего вещества без совершения внешней работы, целесообразно было бы использовать устройство, которое позволяло бы возвращать часть работы обратно в цикл, тем самым уменьшая потери. Идеальным решением данной проблемы явилось бы применение детандера. Однако, по сравнению с применяемыми расширительными устройствами (терморегулирующие вентили, электрические регулирующие клапаны, капиллярные трубки, дроссельные шайбы) конструкция детандера сложнее и его применение увеличивает капитальные затраты.

В качестве альтернативного решения для циклов с применением СО₂ применяется эжектор Эж вместо регулирующего вентиля РВ3.

Пары хладагента, образовавшиеся при кипении на низком температурном уровне в испарителе Инт от тепловой нагрузки Qнт, сжимаются компрессором нижней ступени КМ1 от давления точки 1 до давления точки 2. Смешиваются с парами хладагента, образовавшимися при кипении хладагента на среднем температурном уровне в испарителе И_ст от тепловой нагрузки Q_ст. При этом часть паров отбирается эжектором Эж. После этого происходит сжатие в компрессоре второй ступени КМ2 от давления точки 3 до давления точки 4.

Пары смешиваются с парами, сжимаемыми в компрессоре параллельного сжатия КМ3 в точке 15.

После этого пары попадают в охладитель газа (ОГ), где они охлаждаются от температуры нагнетания до температуры, превышающей температуру окружающей среды на величину недорекуперации. Процесс происходит в сверхкритической области.

Охлажденные пары расширяются в Эж до давления промежуточного сосуда ПС, часть паров откачивается компрессором параллельного сжатия КМ3, энтальпия оставшейся части при этом понижается до состояния точки 7.

Далее насыщенная жидкость точки 7 дросселируется до среднетемпературного и низкотемпературного уровней в РВ2 и РВ1 соответственно. После чего цикл повторяется.

Расчет и анализ цикла построен на методах, изложенных в [1] и [2].

Удельная массовая холодопроизводительность среднетемпературного контура:

q_{о_ст} = h₁₂ - h₉                                                                                                  (1)

Удельная массовая холодопроизводительность низкотемпературного контура:

q_{о_нт} = h₁₁ - h₁                                                                                                  (2)

Массовые расходы низкотемпературного и среднетемпературного контуров

Относительные массовые расходы низкотемпературного и среднетемпературного контуров

Расчет производим в следующей последовательности:

1. Определяем энтропию точки 16 из условия адиабатного расширения рабочего потока, находим другие параметры в этой точке по диаграмме свойств хладагента.
2. Находим энтальпию точки 17 из уравнения смешения в эжекторе, находим энтропию в этой точке по диаграмме свойств хладагента.
3. Из условия адиабатного сжатия в эжекторе находим энтропию точки 6.
4. Определяем значение удельного массового расхода параллельного сжатия.

Для определения указанных выше параметров составим систему уравнений:

$\left\{\begin{array}{l}{\mathrm{g}}_{\mathrm{р}}={\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}-{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}}\\ \frac{{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}}}{{\mathrm{g}}_{\mathrm{р}}}=0,146\\ {\mathrm{g}}_{\mathrm{р}}\times {\mathrm{h}}_{16}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}}\times {\mathrm{h}}_3=({\mathrm{g}}_{\mathrm{р}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}})\times {\mathrm{h}}_{17}\\ \left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}\right)\times {\mathrm{h}}_6=\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\right)\times {\mathrm{h}}_7+{\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}\times {\mathrm{h}}_8\end{array}\right.$                                         (5)

Отношение удельного массового расхода эжектируемого потока g_э к удельному массовому расходу рабочего потока g_р принимается на основании рекомендованных значений для данного типа струйных аппаратов [3]

Энтальпия точки 2 определяется по известному значению адиабатного КПД компрессора первой ступени:

h = h₁ + $\frac{{\mathrm{h}}_{2\mathrm{s}}- {\mathrm{h}}_1}{{\mathrm{\eta }}_{\mathrm{ад}}^1}$                                                                                                  (6)

Энтальпия в точке 4 находится аналогично уравнению (6).

Минимальная необходимая удельная работа для генерации холода:

$\begin{array}{l}{{\mathrm{l}}_{\min }}^{\mathrm{нт}}={{\mathrm{q}}_{\mathrm{o}}}^{\mathrm{нт}}\times \frac{{\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}-{{\mathrm{T}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{нт}}}{{{\mathrm{T}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{нт}}}\\ {{\mathrm{l}}_{\min }}^{\mathrm{ст}}={{\mathrm{q}}_{\mathrm{o}}}^{\mathrm{ст}}\times \frac{{\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}-{{\mathrm{T}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{ст}}}{{{\mathrm{T}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{ст}}}\\ {\mathrm{l}}_{\min }={{\mathrm{l}}_{\min }}^{\mathrm{ст}}\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}+{{\mathrm{l}}_{\min }}^{\mathrm{нт}}\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}\end{array}$                                                                             (7)

Адиабатная работа сжатия:

$\begin{array}{l}{{\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}}}^1={\mathrm{h}}_{2\mathrm{s}}-{\mathrm{h}}_1\\ {{\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}}}^2={\mathrm{h}}_{4\mathrm{s}}-{\mathrm{h}}_3\\ {{\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}}}^{\mathrm{пар}}={\mathrm{h}}_{10\mathrm{s}}-{\mathrm{h}}_8\\ {\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}}={{\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}}}^1\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{{\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}}}^2\times \left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\right)+{{\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}}}^{\mathrm{пар}}\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}\end{array}$                                                (8)

Действительная затрачиваемая удельная работа сжатия:

$\begin{array}{l}{{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}^1={\mathrm{h}}_2-{\mathrm{h}}_1\\ {{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}^2={\mathrm{h}}_4-{\mathrm{h}}_3\\ {{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}^{\mathrm{пар}}={\mathrm{h}}_{10}-{\mathrm{h}}_8\\ {\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}={{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}^1\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}^2\times \left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\right)+{{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}^{\mathrm{пар}}\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}\end{array}$                                               (9)

Степень термодинамического совершенства:

${\mathrm{\eta }}_{\mathrm{терм}}=\frac{{\mathrm{l}}_{\min }}{{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}$                                                                                        (10)

Холодильный коэффициент при адиабатном процессе сжатия:

${\mathrm{\epsilon }}_{\mathrm{ад}}=$$\frac{{{\mathrm{q}}_{\mathrm{о}}}^{\mathrm{ст}}\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}+{{\mathrm{q}}_{\mathrm{о}}}^{\mathrm{нт}}\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}}{{\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}}}$                                                                       (11)

Действительное значение холодильного коэффициента:

${\mathrm{\epsilon }}_{\mathrm{д}}=$$\frac{{{\mathrm{q}}_{\mathrm{о}}}^{\mathrm{ст}}\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}+{{\mathrm{q}}_{\mathrm{о}}}^{\mathrm{нт}}\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}}{{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}$                                                                       (12)

Необходимые удельные затраты работы сжатия для компенсации производства энтропии в охладителе газа:

${\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{ог}}=\left[({\mathrm{h}}_{15\mathrm{s}}-{\mathrm{h}}_5)-{\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}\times ({\mathrm{s}}_{15\mathrm{s}}-{\mathrm{s}}_5)\right]\times \left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}-{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}}\right)$                                           (13)

Необходимые удельные затраты работы сжатия для компенсации производства энтропии при дросселировании определяем для 2 процессов (верхний индекс указывает на сам процесс):

$\begin{array}{l}{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{др}}}^{7-9}={\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\times {\mathrm{Т}}_{\mathrm{ос}}\times ({\mathrm{s}}_9-{\mathrm{s}}_7)\\ {{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{др}}}^{7-11}={\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}\times {\mathrm{Т}}_{\mathrm{ос}}\times ({\mathrm{s}}_{11}-{\mathrm{s}}_7)\\ {\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{др}}={{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{др}}}^{5-6}+{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{др}}}^{7-9}+{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{др}}}^{7-11}\end{array}$                                                                         (14)

Необходимые удельные затраты работы сжатия для компенсации производства энтропии в испарителе при передаче теплоты от охлаждаемого объекта в цикле при средней температуре воздуха в потребителях (кипение жидкого хладагента):

$\begin{array}{l}{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}.\mathrm{кип}}}^{\mathrm{ст}}=\left({\mathrm{h}}_{13}-{\mathrm{h}}_9\right)\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\times {\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}\times \frac{{{\mathrm{T}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{ст}}-{\mathrm{T}}_{\mathrm{o}}}{{\mathrm{T}}_{\mathrm{o}}\times {{\mathrm{T}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{ст}}}\\ {{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}.\mathrm{кип}}}^{\mathrm{нт}}=\left({\mathrm{h}}_{14}-{\mathrm{h}}_{11}\right)\times {\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}\times {\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}\times \frac{{{\mathrm{T}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{нт}}-{\mathrm{T}}_{\mathrm{o}}}{{\mathrm{T}}_{\mathrm{o}}\times {{\mathrm{T}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{нт}}}\end{array}$                                                               (15)

Необходимые удельные затраты работы сжатия для компенсации производства энтропии в испарителе при передаче теплоты от охлаждаемого объекта в цикле при средней температуре воздуха в потребителях (перегрев хладагента в испарителе):

$\begin{array}{l}{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}.\mathrm{пер}}}^{\mathrm{ст}}={\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\times \left[{{\mathrm{Т}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{ст}}\times ({\mathrm{s}}_{12}-{\mathrm{s}}_{13})-({\mathrm{h}}_{12}-{\mathrm{h}}_{13})\right]\\ {{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}.\mathrm{пер}}}^{\mathrm{нт}}={\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}\times \left[{{\mathrm{Т}}_{\mathrm{п}}}^{\mathrm{нт}}\times ({\mathrm{s}}_1-{\mathrm{s}}_{14})-({\mathrm{h}}_1-{\mathrm{h}}_{14})\right]\end{array}$                                                           (16)

Общие необходимые удельные затраты работы сжатия для компенсации производства энтропии в испарителе:

$\begin{array}{l}{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}}}^{\mathrm{ст}}={{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}.\mathrm{кип}}}^{\mathrm{ст}}+{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}.\mathrm{пер}}}^{\mathrm{ст}}\\ {{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}}}^{\mathrm{нт}}={{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}.\mathrm{кип}}}^{\mathrm{нт}}+{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}.\mathrm{пер}}}^{\mathrm{нт}}\\ {\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}}={{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}}}^{\mathrm{ст}}+{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}}}^{\mathrm{нт}}\end{array}$                                                                                      (17)

Необходимые удельные затраты работы сжатия для компенсации производства энтропии в других процессах (смешение в точке 3, смешение в точке 15, процессы в промежуточном сосуде):

$\begin{array}{l}{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{см}}}^3={\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}\times \left[\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\right)\times {\mathrm{s}}_3-\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\times {\mathrm{s}}_{12}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}\times {\mathrm{s}}_2\right)\right]\\ {{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{см}}}^{15}={\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}\times \left[\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}-{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}}\right)\times {\mathrm{s}}_{15}-\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}\times {\mathrm{s}}_{10}+\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}-{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}}\right)\times {\mathrm{s}}_4\right)\right]\\ {\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{пром}}={\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}\times \left[\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}\right)\times {\mathrm{s}}_6-\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{ст}}\times {\mathrm{s}}_7+{\mathrm{g}}_{\mathrm{нт}}\times {\mathrm{s}}_7\right)-{\mathrm{g}}_{\mathrm{пар}}\times {\mathrm{s}}_8\right]\\ {\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{другие}}={{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{см}}}^3+{{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{см}}}^{15}+{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{пром}}\end{array}$ (18)

Необходимые удельные затраты работы сжатия для компенсации производства энтропии в эжекторе определяются следующими параметрами:

Работа, которая может быть передана в цикл за счет адиабатного расширения удельного массового расхода gр:

${{\mathrm{l}}_1}^{\mathrm{э}}={\mathrm{g}}_{\mathrm{р}}\times \left({\mathrm{h}}_5-{\mathrm{h}}_{16}\right)$                                                                               (19)

Необходимые удельные затраты работы сжатия на производство энтропии при смешении в эжекторе:

${{\mathrm{\Delta l}}_1}^{\mathrm{э}}={\mathrm{T}}_{\mathrm{ос}}\times \left[\left({\mathrm{g}}_{\mathrm{р}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}}\right)\times {\mathrm{s}}_{17}-{\mathrm{g}}_{\mathrm{р}}\times {\mathrm{s}}_{16}-{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}}\times {\mathrm{s}}_3\right]$                                                (20)

Необходимые удельные затраты работы сжатия на повышение давления в эжекторе:

${{\mathrm{l}}_2}^{\mathrm{э}}=({\mathrm{g}}_{\mathrm{р}}+{\mathrm{g}}_{\mathrm{э}})\times ({\mathrm{h}}_6-{\mathrm{h}}_{17})$                                                                        (21)

Таким образом, необходимые удельные затраты работы сжатия для компенсации производства энтропии в эжекторе:

${\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{э}}={{\mathrm{l}}_1}^{\mathrm{э}}-{{\mathrm{l}}_2}^{\mathrm{э}}-{{\mathrm{\Delta l}}_1}^{\mathrm{э}}$                                                                             (22)

Суммируя величины необходимых удельных затрат работы сжатия для компенсации производства энтропии во всех элементах холодильной системы, находим расчетную величину адиабатной работы сжатия:

${\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}.\mathrm{р}}={\mathrm{l}}_{\min }+{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{ог}}+{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{др}}+{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{и}}+{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{другие}}$                                                       (23)

Энергетические потери в компрессоре:

${\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{км}}={\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}-{\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}.\mathrm{р}}$                                                                                   (24)

Расчетная работа сжатия:

${\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}.\mathrm{р}}={\mathrm{l}}_{\mathrm{ад}.\mathrm{р}}+{\mathrm{\Delta l}}_{\mathrm{км}}$                                                                                  (25)

Погрешность определения работы сжатия:

 $\mathrm{\Delta }=\left(1-\frac{{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}}}{{\mathrm{l}}_{\mathrm{сж}.\mathrm{р}}}\right)$$\times 100\%$                                                                        (26)

Результаты анализа являются удовлетворительными, если величина погрешности, определяемой по уравнению (26), находится в переделах 3%.

Результаты, полученные по данной методике, представлены в [4].

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Предлагаемая методика основана на известных зависимостях, широко применяемых при анализе холодильных циклов. Расчет цикла включает анализ потерь работы сжатия по компонентам системы. Применение данной методики позволяет определить элементы и процессы с наибольшими потерями и принять меры для повышения эффективности работы холодильной системы.

ДОПОЛНИТЕЛЬНО

Источник финансирования. Автор заявляет об отсутствии внешнего финансирования при проведении поисково-аналитической работы и подготовке рукописи.

Конфликт интересов. Автор декларирует отсутствие явных и потенциальных конфликтов интересов, связанных с публикацией настоящей статьи.

ADDITIONAL INFORMATION

Funding source. This publication was not supported by any external sources of funding.

Competing interests. The authors declare that they have no competing interests.

Об авторах

Максим Сергеевич Талызин

Автор, ответственный за переписку.
Email: talyzin_maxim@mail.ru
ORCID iD: 0000-0001-7244-1946

кандидат технических наук, Член-корреспондент Международной Академии Холода

Список литературы

Дополнительные файлы

Доп. файлы

Действие

1. JATS XML

Скачать

2. Рис. 1. Принципиальная схема транскритической холодильной системы СО₂ с параллельным сжатием и эжектором: КМ1 — компрессор первой ступени сжатия, КМ2 — компрессор второй ступени сжатия, ОГ — охладитель газа, ПС — промежуточный сосуд, Ист — испаритель среднетемпературных потребителей, Инт — испаритель низкотемпературных потребителей, РВ1, РВ2 — регулирующие вентили, Эж – эжектор.

Скачать (86KB)

Метаданные

3. Рис. 2. Транскритический цикл СО₂ с параллельным сжатием и эжектором.

Скачать (91KB)

Метаданные